技術特征：

1.基于Radon-WDL變換的SMSP干擾的參數估計方法，其特征在于，包括以下步驟：

步驟1、對SMSP干擾進行WDL分布變換：

${\mathrm{WDL}}_J(t,\mathrm{\ω})={\∫}_{-\mathrm{\∞}}^{+\mathrm{\∞}}{J}_{SMSP}(t+\frac{\mathrm{\τ}}{2})J_{SMSP}^{*}(t-\frac{\mathrm{\τ}}{2})K_A(\mathrm{\ω},\mathrm{\τ})d\mathrm{\τ}$

其中，J_SMSP(t)為時刻t時的SMSP干擾，τ為時延，*為共軛，K_A(ω,τ)為WDL的核函數，exp表示以自然對數e為底的指數函數，a,b,c,d為WDL變換的四個參數a,b,c,d，并且滿足ad-bc＝1，ω為角頻率，且ω＝2πf，f為頻率；

步驟2、對SMSP干擾的WDL分布進行Radon變換：

$RWDL(u,\mathrm{\α})={\∫}_{-\mathrm{\∞}}^{+\mathrm{\∞}}{\∫}_{-\mathrm{\∞}}^{+\mathrm{\∞}}WDL(u^{\′}cos\mathrm{\α}-vsin\mathrm{\α},u^{\′}sin\mathrm{\α}+vcos\mathrm{\α})\mathrm{\δ}(u-u^{\′}){\mathrm{du}}^{\′}dv$

其中，WDL為SMSP干擾的WDL分布，u′,v為Radon變換(u,v)域的自變量，(u,α)為Radon變換后求得的半徑和角度，δ為沖擊函數；RWDL(u,α)為Radon變換后SMSP干擾的子脈沖的能量積累表示，為旋轉任意角度α沿不同的半徑u下的積分結果；

RWDL(u,α)中的尖峰個數為SMSP干擾的子脈沖個數n；RWDL(u,α)取最大值時對應的半徑和角度作為Radon變換后SMSP干擾的子脈沖的能量積累尖峰所在位置的半徑u₀與Radon變換后SMSP干擾的子脈沖的能量積累尖峰所在位置的角度α₀；

步驟3、計算Radon-WVD變換的SMSP干擾的載頻和調頻斜率的估計值：

${\hat{f}}_{0,Radon-WVD}=|u_0/{\mathrm{sin\α}}_0|/b$

${\hat{k}}_{Radon-WVD}^{\′}=\left|{\mathrm{cot\α}}_0\right|/b$

其中，為WDL分布載頻估計值，為WDL分布調頻斜率估計值。